武汉大学学报（理学版）
武漢大學學報（理學版）
무한대학학보（이학판）
JOURNAL OF WUHAN UNIVERSITY(NATURAL SCIENCE EDITION)
2007年
1期
85-88
,共4页
带隙型光子晶体光纤%平面波展开法%归一化禁带宽度
帶隙型光子晶體光纖%平麵波展開法%歸一化禁帶寬度
대극형광자정체광섬%평면파전개법%귀일화금대관도
用平面波展开法,分析了光子晶体光纤样品的禁带特性,用提高折射率差以及改变孔大小的方法调节样品的禁带位置及宽度,获得了包括S波段(1 480～1 520 nm)、C波段(1 525～1 565 nm)及L波段(1 570～1 620 nm)宽带的带隙型光子晶体光纤.计算结果表明:在空气柱/SiO2周期结构的SiO2中掺入金属氧化物,光子带隙产生在波长1 455～1 515 nm范围;在上述结构的空气柱中注入TiO2,其光子带隙产生在波长1 481～1 632 nm范围,后者因具有更宽范围的光子带隙而适用于宽带光通信.文中还给出了孔半径大小与光子晶体光纤禁带的位置和宽度的直观关系,这不仅为通信波段光子晶体光纤的具体设计提供了方便,而且对其他波段的光子晶体光纤的工程设计也有参考价值.
用平麵波展開法,分析瞭光子晶體光纖樣品的禁帶特性,用提高摺射率差以及改變孔大小的方法調節樣品的禁帶位置及寬度,穫得瞭包括S波段(1 480～1 520 nm)、C波段(1 525～1 565 nm)及L波段(1 570～1 620 nm)寬帶的帶隙型光子晶體光纖.計算結果錶明:在空氣柱/SiO2週期結構的SiO2中摻入金屬氧化物,光子帶隙產生在波長1 455～1 515 nm範圍;在上述結構的空氣柱中註入TiO2,其光子帶隙產生在波長1 481～1 632 nm範圍,後者因具有更寬範圍的光子帶隙而適用于寬帶光通信.文中還給齣瞭孔半徑大小與光子晶體光纖禁帶的位置和寬度的直觀關繫,這不僅為通信波段光子晶體光纖的具體設計提供瞭方便,而且對其他波段的光子晶體光纖的工程設計也有參攷價值.
용평면파전개법,분석료광자정체광섬양품적금대특성,용제고절사솔차이급개변공대소적방법조절양품적금대위치급관도,획득료포괄S파단(1 480～1 520 nm)、C파단(1 525～1 565 nm)급L파단(1 570～1 620 nm)관대적대극형광자정체광섬.계산결과표명:재공기주/SiO2주기결구적SiO2중참입금속양화물,광자대극산생재파장1 455～1 515 nm범위;재상술결구적공기주중주입TiO2,기광자대극산생재파장1 481～1 632 nm범위,후자인구유경관범위적광자대극이괄용우관대광통신.문중환급출료공반경대소여광자정체광섬금대적위치화관도적직관관계,저불부위통신파단광자정체광섬적구체설계제공료방편,이차대기타파단적광자정체광섬적공정설계야유삼고개치.
