红外与毫米波学报
紅外與毫米波學報
홍외여호미파학보
JOURNAL OF INFRARED AND MILLIMETER WAVES
2012年
1期
35-41
,共7页
刘建军%范志刚%肖昊苏%张旺%关春颖%苑立波
劉建軍%範誌剛%肖昊囌%張旺%關春穎%苑立波
류건군%범지강%초호소%장왕%관춘영%원립파
光子晶体%填充系数%平面波展开法%光子带隙
光子晶體%填充繫數%平麵波展開法%光子帶隙
광자정체%전충계수%평면파전개법%광자대극
导出了二维三角晶格光子晶体的填充系数与正多边形散射子外接圆半径的普适关系,并利用平面波展开法计算了Ge基二维三角晶格光子晶体的光子带隙.计算表明:Ge圆柱置于空气背景中时,可产生TM、TE带隙,TM带隙占优势；随着Ge填充系数的增大,光子带隙的宽度先增大后减小,其中心频率由高频向低频移动；TM模第一带隙宽度在半径为0.14a处达峰值.空气圆柱置于Ge背景中时,可产生TM、TE及完全带隙,TE带隙占优势；随着空气填充系数的增大,光子带隙的宽度先增大后减小,其中心频率由低频向高频移动；TE模第一带隙宽度和最大完全带隙宽度分别在半径为0.46a和0.49a处达峰值.
導齣瞭二維三角晶格光子晶體的填充繫數與正多邊形散射子外接圓半徑的普適關繫,併利用平麵波展開法計算瞭Ge基二維三角晶格光子晶體的光子帶隙.計算錶明:Ge圓柱置于空氣揹景中時,可產生TM、TE帶隙,TM帶隙佔優勢；隨著Ge填充繫數的增大,光子帶隙的寬度先增大後減小,其中心頻率由高頻嚮低頻移動；TM模第一帶隙寬度在半徑為0.14a處達峰值.空氣圓柱置于Ge揹景中時,可產生TM、TE及完全帶隙,TE帶隙佔優勢；隨著空氣填充繫數的增大,光子帶隙的寬度先增大後減小,其中心頻率由低頻嚮高頻移動；TE模第一帶隙寬度和最大完全帶隙寬度分彆在半徑為0.46a和0.49a處達峰值.
도출료이유삼각정격광자정체적전충계수여정다변형산사자외접원반경적보괄관계,병이용평면파전개법계산료Ge기이유삼각정격광자정체적광자대극.계산표명:Ge원주치우공기배경중시,가산생TM、TE대극,TM대극점우세；수착Ge전충계수적증대,광자대극적관도선증대후감소,기중심빈솔유고빈향저빈이동；TM모제일대극관도재반경위0.14a처체봉치.공기원주치우Ge배경중시,가산생TM、TE급완전대극,TE대극점우세；수착공기전충계수적증대,광자대극적관도선증대후감소,기중심빈솔유저빈향고빈이동；TE모제일대극관도화최대완전대극관도분별재반경위0.46a화0.49a처체봉치.
