强激光与粒子束
彊激光與粒子束
강격광여입자속
HIGH POWER LASER AND PARTICLEBEAMS
2008年
11期
1892-1898
,共7页
宋航%周东方%侯德亭%胡涛%林竞羽
宋航%週東方%侯德亭%鬍濤%林競羽
송항%주동방%후덕정%호도%림경우
电磁兼容%双层屏蔽%窄缝耦合%屏蔽系数%磁偶极子%传输线模型
電磁兼容%雙層屏蔽%窄縫耦閤%屏蔽繫數%磁偶極子%傳輸線模型
전자겸용%쌍층병폐%착봉우합%병폐계수%자우겁자%전수선모형
用混合方法计算双层屏蔽腔体窄缝耦合时,外腔体的窄缝耦合用传输线模型计算,内腔体的用磁偶极子模型计算.混合法可以求出双层屏蔽腔体内的场分布和屏蔽系数的分布规律,避免了传输线模型只能计算腔体中心线上的屏蔽系数而不能分析腔内横截面上耦合场分布规律的缺点.将得到的窄缝耦合的传输线模型和磁偶极子模型的计算结果与实测值和Micro-Stripes软件仿真值进行对比,验证了传输线和磁偶极子模型的有效性.混合方法给出了窄缝数量及腔体内不同观测点对屏蔽系数的影响,结果表明:双层屏蔽腔体的屏蔽效能明显优于单层屏蔽腔体;随着相同尺寸的窄缝数量的递增,腔体内的屏蔽系数递减;在与双层屏蔽腔体中心线垂直的横截面上,观测点屏蔽系数以中心线上点为中心,沿窄缝方向向两边递增,也就是离中心线越远,腔体内的耦合电场越弱,且混合法的速度明显快于软件计算速度,适合于高频范围的分析.
用混閤方法計算雙層屏蔽腔體窄縫耦閤時,外腔體的窄縫耦閤用傳輸線模型計算,內腔體的用磁偶極子模型計算.混閤法可以求齣雙層屏蔽腔體內的場分佈和屏蔽繫數的分佈規律,避免瞭傳輸線模型隻能計算腔體中心線上的屏蔽繫數而不能分析腔內橫截麵上耦閤場分佈規律的缺點.將得到的窄縫耦閤的傳輸線模型和磁偶極子模型的計算結果與實測值和Micro-Stripes軟件倣真值進行對比,驗證瞭傳輸線和磁偶極子模型的有效性.混閤方法給齣瞭窄縫數量及腔體內不同觀測點對屏蔽繫數的影響,結果錶明:雙層屏蔽腔體的屏蔽效能明顯優于單層屏蔽腔體;隨著相同呎吋的窄縫數量的遞增,腔體內的屏蔽繫數遞減;在與雙層屏蔽腔體中心線垂直的橫截麵上,觀測點屏蔽繫數以中心線上點為中心,沿窄縫方嚮嚮兩邊遞增,也就是離中心線越遠,腔體內的耦閤電場越弱,且混閤法的速度明顯快于軟件計算速度,適閤于高頻範圍的分析.
용혼합방법계산쌍층병폐강체착봉우합시,외강체적착봉우합용전수선모형계산,내강체적용자우겁자모형계산.혼합법가이구출쌍층병폐강체내적장분포화병폐계수적분포규률,피면료전수선모형지능계산강체중심선상적병폐계수이불능분석강내횡절면상우합장분포규률적결점.장득도적착봉우합적전수선모형화자우겁자모형적계산결과여실측치화Micro-Stripes연건방진치진행대비,험증료전수선화자우겁자모형적유효성.혼합방법급출료착봉수량급강체내불동관측점대병폐계수적영향,결과표명:쌍층병폐강체적병폐효능명현우우단층병폐강체;수착상동척촌적착봉수량적체증,강체내적병폐계수체감;재여쌍층병폐강체중심선수직적횡절면상,관측점병폐계수이중심선상점위중심,연착봉방향향량변체증,야취시리중심선월원,강체내적우합전장월약,차혼합법적속도명현쾌우연건계산속도,괄합우고빈범위적분석.
