中南大学学报（自然科学版）
中南大學學報（自然科學版）
중남대학학보（자연과학판）
JOURNAL OF CENTRAL SOUTH UNIVERSITY
2005年
6期
1084-1088
,共5页
黄尚安%刘志久%刘文胜%杨慧%黎振兹
黃尚安%劉誌久%劉文勝%楊慧%黎振玆
황상안%류지구%류문성%양혜%려진자
动态(J)积分%守恒性%反平面剪切波散射%动应力强度因子
動態(J)積分%守恆性%反平麵剪切波散射%動應力彊度因子
동태(J)적분%수항성%반평면전절파산사%동응력강도인자
在裂纹绝缘与应力自由的条件下, 证明了考虑压电效应与惯性效应的广义压电动态(J)积分与围道Γ的选择无关, 这一特性称为广义压电动态(J)积分的守恒性. 若所有电场量为零, 广义压电动态(J)积分变为断裂动力学中的J积分. 在线弹性情况下, 导出了压电动态(J)积分与KⅢ(t)的关系. 以压电陶瓷(BaTiO3)板中央有限裂纹对入射反平面剪切谐波的散射为例, 给出了规范化动应力强度因子(K)Ⅲ(t)随规范化圆频率的变化曲线. 研究结果表明: 在该曲线上存在峰值与谷值;当(ω)→1时, ((K)Ⅲ)max=1.372, 该峰值比其相应的静态值高27%, 因此, 惯性效应不能忽略; 当(ω)→3时, ((K)Ⅲ)min=0.247; 当(ω)→0时,(K)Ⅲ→1, 即动应力强度因子趋近于相应的静态值.
在裂紋絕緣與應力自由的條件下, 證明瞭攷慮壓電效應與慣性效應的廣義壓電動態(J)積分與圍道Γ的選擇無關, 這一特性稱為廣義壓電動態(J)積分的守恆性. 若所有電場量為零, 廣義壓電動態(J)積分變為斷裂動力學中的J積分. 在線彈性情況下, 導齣瞭壓電動態(J)積分與KⅢ(t)的關繫. 以壓電陶瓷(BaTiO3)闆中央有限裂紋對入射反平麵剪切諧波的散射為例, 給齣瞭規範化動應力彊度因子(K)Ⅲ(t)隨規範化圓頻率的變化麯線. 研究結果錶明: 在該麯線上存在峰值與穀值;噹(ω)→1時, ((K)Ⅲ)max=1.372, 該峰值比其相應的靜態值高27%, 因此, 慣性效應不能忽略; 噹(ω)→3時, ((K)Ⅲ)min=0.247; 噹(ω)→0時,(K)Ⅲ→1, 即動應力彊度因子趨近于相應的靜態值.
재렬문절연여응력자유적조건하, 증명료고필압전효응여관성효응적엄의압전동태(J)적분여위도Γ적선택무관, 저일특성칭위엄의압전동태(J)적분적수항성. 약소유전장량위령, 엄의압전동태(J)적분변위단렬동역학중적J적분. 재선탄성정황하, 도출료압전동태(J)적분여KⅢ(t)적관계. 이압전도자(BaTiO3)판중앙유한렬문대입사반평면전절해파적산사위례, 급출료규범화동응력강도인자(K)Ⅲ(t)수규범화원빈솔적변화곡선. 연구결과표명: 재해곡선상존재봉치여곡치;당(ω)→1시, ((K)Ⅲ)max=1.372, 해봉치비기상응적정태치고27%, 인차, 관성효응불능홀략; 당(ω)→3시, ((K)Ⅲ)min=0.247; 당(ω)→0시,(K)Ⅲ→1, 즉동응력강도인자추근우상응적정태치.
