物理学报
物理學報
물이학보
2008年
7期
4379-4385
,共7页
张传瑜%高涛%张云光%周晶晶%朱正和%陈波
張傳瑜%高濤%張雲光%週晶晶%硃正和%陳波
장전유%고도%장운광%주정정%주정화%진파
全势能线性缀加平面波(FLAPW)%LaNi5He%态密度%扩散
全勢能線性綴加平麵波(FLAPW)%LaNi5He%態密度%擴散
전세능선성철가평면파(FLAPW)%LaNi5He%태밀도%확산
从密度泛函理论为基础的第一性原理出发,运用全势能线性缀加平面波(FLAPW)方法,对氚衰变后氦在合金中的占位以及LaNiHe晶体结构进行了理论计算,并系统给出了氦在间隙间的迁移曲线.结果表明,氦原子在十二面体(1 b)格位最稳定,并且氦从6m格位向1 b格位迁移不存在势垒,而从2d格位向1 b格位迁移则需越过1.55 eV高的势垒.另外,氦从12n格位穿过12o格位最后到达6m格位也无明显势垒存在,并且处于4h格位之间的氦原子可以自由迁移,而相应12n格位之间的直接迁移则需跨越13.6 eV高的势垒.最后还计算给出了氚衰变后合金的态密度、电子密度以及势能分布图,并与相应的LaNi5H结构作了详细比较.
從密度汎函理論為基礎的第一性原理齣髮,運用全勢能線性綴加平麵波(FLAPW)方法,對氚衰變後氦在閤金中的佔位以及LaNiHe晶體結構進行瞭理論計算,併繫統給齣瞭氦在間隙間的遷移麯線.結果錶明,氦原子在十二麵體(1 b)格位最穩定,併且氦從6m格位嚮1 b格位遷移不存在勢壘,而從2d格位嚮1 b格位遷移則需越過1.55 eV高的勢壘.另外,氦從12n格位穿過12o格位最後到達6m格位也無明顯勢壘存在,併且處于4h格位之間的氦原子可以自由遷移,而相應12n格位之間的直接遷移則需跨越13.6 eV高的勢壘.最後還計算給齣瞭氚衰變後閤金的態密度、電子密度以及勢能分佈圖,併與相應的LaNi5H結構作瞭詳細比較.
종밀도범함이론위기출적제일성원리출발,운용전세능선성철가평면파(FLAPW)방법,대천쇠변후양재합금중적점위이급LaNiHe정체결구진행료이론계산,병계통급출료양재간극간적천이곡선.결과표명,양원자재십이면체(1 b)격위최은정,병차양종6m격위향1 b격위천이불존재세루,이종2d격위향1 b격위천이칙수월과1.55 eV고적세루.령외,양종12n격위천과12o격위최후도체6m격위야무명현세루존재,병차처우4h격위지간적양원자가이자유천이,이상응12n격위지간적직접천이칙수과월13.6 eV고적세루.최후환계산급출료천쇠변후합금적태밀도、전자밀도이급세능분포도,병여상응적LaNi5H결구작료상세비교.
